Образование гомогенной структуры

Образование гомогенной структуры

Переезд склада в Европу.
Реализуем препараты от гепатита С в России по закупочной цене - ликвидация склада
Перейти на сайт

Список литературы

1.Щукин, Е.Д. Коллоидная химия / Е.Д.Щукин, А.В.Перцов, Е.А.Амелина. –

М.: Изд-во Моск.ун-та, 1982. — С.112-139.

2.Поленов, Ю.В. Физико-химические основы нанотехнологий: конспект лекций / Ю.В.Поленов, М.В.Лукин; Иван. гос. хим.-технол. ун-т. – Иваново, 2008. — С.45-55.

3.Суздалев, И.П. Нанотехнология: физико-химия нанокластеров, наноструктур и наноматериалов / И.П.Суздалев. — М.: КомКнига, 2006. — С.170-185.

4.Русанов, А.И. Фазовые равновесия и поверхностные явления / А.И.Русанов. — Л.: Химия, 1967.

Краткая теоретическая часть 5.1. Гомогенное образование новой фазы

Начальной стадией образования нанокластеров из гомогенной фазы является зародышеобразование или нуклеация, которая может протекать также в порах и на поверхности адсорбентов. Пористые матрицы позволяют получать наносистемы путем пропитывания растворами и проведения химической реакции в поре, как в микроили нанореакторе.

Для пересыщенного раствора и переохлажденной жидкости применимо

уравнение Гиббса-Фольмера:

G = +

V

Δμ,

(52)

V

 

 

 

 

m

 

 

где G – изменение энергии Гиббса или работа образования одного зародыша конденсированной фазы при постоянных температуре и давлении; S – площадь поверхности образовавшегося зародыша; σ – удельная поверхностная энергия (поверхностное натяжение) на границе раздела конденсированной и объемной фаз; V – объем конденсированной фазы; Vm – мольный объем конденсирован-

ной фазы; Δμ – изменение химического потенциала при образовании новой фазы.

Для зародыша сферической формы

 

 

радиусом r уравнение (52) имеет

вид:

 

 

 

 

 

G = 4π r 2σ +

4

 

πr3

Δμ.

(53)

3

 

V

 

 

 

 

 

 

 

m

 

 

При конденсации пересыщенного пара и образовании жидкой фазы разность химических потенциалов в уравнении (53) представляет собой работу по изотермическому переносу моля вещества из состояния жидкости с давлением насыщенных паров при данной температуре Рs в паровую фазу с давлением Р. В связи с этим уравнение (53) можно преобразовать к виду:

G = 4π r 2σ

4

 

πr 3

RTlnγп ,

(54)

3

 

Vm

 

 

 

 

где γп = p/ps степень пересыщения. Это уравнение справедливо также для процесса выделения твердой и жидкой фаз из идеального раствора с пересыщением γп = с/сs, где с и cs – концентрации пересыщенного и насыщенного растворов соответственно. Для неидеального раствора степень пересыщения равна отношению активностей.

График зависимости величины G от радиуса представляет собой кривую с максимумом в положительной области значений изменения энергии Гиббса. Полагают, что координаты максимума отвечают неким критическим значениям радиуса зародыша (rкр) и изменения энергии Гиббса ( Gкр). Критический радиус зародыша, найденный из условия равенства нулю производной функции (54) по r, выражается уравнением:

rкр

=

2Vmσ

 

.

(55)

RTlnγ

 

 

 

п

 

Подставив выражение (55) в (54), получим уравнение для расчета работы об-

разования зародыша критического размера:

Gкр =

16πV2

σ3

(56)

m

 

.

3(RTlnγп )2

Нанокластеры и нанокристаллическая структура могут быть получены путем кристаллизации аморфных сплавов. При этом пересыщение в исходной фазе достигается путем переохлаждения расплава. Применяя уравнение Гиб- бса-Гельмгольца к процессу затвердевания расплава, можно записать:

Δμ = − m H T S ,

(57)

где mH – удельная теплота плавления, отнесенная к 1 моль вещества; ∆μ – разность химических потенциалов твердой и жидкой фаз; ∆S – изменение энтропии при фазовом переходе.

Если предположить, что теплота плавления и изменение энтропии не зависят от температуры, то получим:

μ

 

m H

 

 

T

= −

T2 .

(58)

T

Интегрирование уравнения (58) от температуры плавления, которой соответствует ∆μ = 0, до температуры T дает следующий результат:

 

μ

 

 

1

 

1

 

 

 

T

 

 

 

 

 

 

 

 

T

=

T

T

=

m H T T

(59)

m H

 

 

 

 

 

 

 

пл

 

 

пл

 

или

 

 

∆μ =

m H

 

T ,

 

 

(60)

 

 

 

 

 

 

 

Tпл

 

 

 

где ∆T = Tпл – T > 0.

Подставляя выражение (60) в уравнение (56) вместо RTlnγп с учетом того, что последнее выражение равно ∆μ, получаем уравнение для работы образования зародыша критического размера в расплаве:

G кр =

16πV 2

σ3 T 2

 

 

(61)

 

m

 

пл

,

3(

m H

T)

2

где Vm – молярный объем твердой фазы.

5.2. Гетерогенное образование новой фазы

Рассмотренное выше гомогенное зародышеобразование наблюдается только тогда, когда в системе нет поверхностей, на которых может происходить образование и рост зародышей новой фазы. Если же такие поверхности имеются (на-

 

H

r

 

 

 

пример, стенки сосуда или посторонние вклю-

σ12

 

 

 

 

θ

2

 

 

 

чения), то в зависимости от их природы может

 

 

1

 

 

 

 

 

 

σ13 r1

σ23

 

 

 

стать значительно более вероятным гетероген-

 

 

 

 

 

3

 

ное зародышеобразование.

 

 

 

 

Рис.14. Взаимосвязь между

В простейшем (рис.14) случае форма сфериче-

краевым углом и удельными

поверхностными энергиями

ских зародышей жидкой фазы определяется ве-

 

личиной краевого угла θ (угла смачивания), измеряемого внутри образующейся фазы 2. Принимаем, что фаза 1 является газообразной, а фаза 3 – твердой. При установлении равновесия сил на границе раздела трех фаз краевой угол выражается уравнением Юнга:

cosθ =

σ13 −σ23

,

(62)

 

σ

12

 

 

 

 

 

 

где σ13, σ23, σ12 – удельные поверхностные энергии поверхностей раздела соответствующих фаз.

Из простых геометрических соображений следует, что высота Н зародыша и радиус r1 линии контакта всех трех фаз связаны с радиусом зародыша r и краевым углом θ (рис.14) соотношениями:

H = r (1 – cos θ); r1 = r sin θ.

(63)

Поскольку объем шарового сегмента равен

 

V = 1/3 π H2 (3r – H),

(64)

для объема гетерогенного зародыша с учетом (63) справедливо выражение:

Vгет = 1/3 π r2 (1 – cos θ)2 (2 + cosθ) = 4/3 π r3 f (θ) .

(65)

В уравнении (65) величина

 

f (θ) = 1/4 (1 – cos θ)2 (2 + cosθ)

(66)

равна отношению объемов усеченного сферического и полного сферического зародышей с одинаковым радиусом кривизны поверхности; она убывает от 1 до 0 при изменении угла смачивания от 180 до 00.

Изменение поверхностной составляющей энергии Гиббса при гетерогенном образовании зародыша с учетом уравнения Юнга (62) равно:

Gs = S12σ12 + S23 23 – σ13) = σ12(S12 — S23 cos θ) , (67)

где S12 и S23 – площади поверхности раздела фаз зародыш – газ и зародыш – твердая поверхность соответственно.

Поверхность шарового сегмента S12 равна

S12 = 2 π r H = π (H2 + r12).

(68)

Площадь контакта зародыша с твердой поверхностью S23 составляет πr12.

 

Отсюда с учетом уравнения (63) находим:

 

G = σ12(S12 — S23 cos θ) = π σ12 (H2 + r12 – r12 cos θ) =

 

= π r2 σ12 (1 – cos θ)2 (2 + cos θ) = 4π r2 σ12 f (θ).

(69)

Таким образом, коэффициент f (θ) описывает как отношение объемов зародышей равного радиуса при гетерогенном Vгет и гомогенном Vгом образовании, так и отношение поверхностных составляющих изменения энергии Гиббса Gsгет и Gsгом их образования. Поэтому изменение энергии Гиббса или работа образования одного зародыша конденсированной фазы при гетерогенном образовании могут быть получены умножением работы гомогенного образования зародыша того же радиуса, определяемой по уравнению (52), на коэффициент f (θ), не зависящий от радиуса:

гет

гет

 

Vгет

 

гом

 

G

= Gs

+

 

Δμ = f (θ)·

Gs .

(70)

V

 

 

 

m

 

 

 

Таким образом, наличие поверхностей, избирательно смачиваемых новой фазой, способствует образованию новой фазы, снижая работу образования зародышей критического размера.



Источник: studfile.net


Добавить комментарий